Características de pó de grafite de alta pureza

A teoria da condutividade térmica do cristal de grafite é muito complicada e muito progresso foi feito com a ajuda de computadores, mas ainda há muitos problemas a serem discutidos mais adiante. Aqui, tomamos apenas a condutividade térmica λa do cristal de grafite ideal sem defeitos como exemplo para quantizar a onda de vibração da treliça e chama vividamente a onda de vibração de fonon, e a onda de vibração é um vetor, que pode ser chamado de vetor de onda . A energia e o estado do vetor de ondas são funções da rede recíproca de cristal. A rede recíproca de todo o cristal pode ser representada por uma pequena região; Esta região é chamada de zona de Brillouin. Enquanto a energia e o estado dos fônons nessa região forem esclarecidos, a situação dos fônons em todo o cristal será bem conhecida.

A zona de Brillouin de um cristal de grafite é um prisma hexagonal. Se apenas a condutividade térmica da camada de cristal de grafite for discutida, como um modelo simplificado, é suficiente discutir apenas o movimento dos fônons no plano hexagonal regular. Essa situação bidimensional simplifica bastante o problema e facilita o manuseio. Usando n para representar o número da onda, no plano [NX, NY], a área da seção transversal hexagonal pode ser representada por uma superfície circular com um raio de NM, que leva à fórmula (11), onde A é a a A Cristal de grafite. Parâmetro da grade, a = 0,246 × 10cm. NM é o número máximo de onda da vibração do fônon, ou seja, o número de vibrações do fônon por unidade de comprimento. O produto da velocidade do fônon V e o número de ondas n é a frequência do fônon, e a energia do fônon é proporcional à frequência. A frequência angular máxima do fônon é Wm = 2πvnm e 2πnm é chamada de número de onda angular máximo, que é frequentemente indicado como QM. QM = 1,55x10cm.